✎ 边界层

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<b>边界层</b>，又称附面层是一个流体力学名词，表示流体中紧接着管壁或其他固定表面的部份。边界层是由黏滞力产生的效应，和雷诺数Re有关。一般提到的边界层是指速度的边界层。在边界层外，流体的速度接近定值，不随位置而变化。在边界层内，在固定表面上流速为0，距固定表面越远，速度会趋近一定值。
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热边界层（thermal boundary layer），亦称“温度边界层”。流体流过壁面时，边界附近因加热或冷却而形成的具有温度梯度的薄层，也就是对流传热热阻所在的区域。在此区域之外，温度梯度和热阻都可忽略。 <br/>

温度边界层的概念，是流动边界层概念在非等温流动情况下的推广。运用温度边界层的特性，简化能量方程，仿照流动边界层的计算方法，可以进行对流传热的计算，确立温度分布，求得传热分系数。  <br/>

壁面上温度边界层的形成 　 <br/>

当流体流过与其温度不同的固体表面时，根据流体在壁面处是被加热还是被冷却,有不同的温度分布。温度边界层流体温度的变化，理论上可以延伸到无穷远处，但变化主要发生在壁面附近的薄层中。一般规定，流体与壁面的温度差达到流体主体与壁面的温度差的99％处到壁面的距离，为温度边界层的厚度δt。即温度边界层外边界处的温度应满足下式： <br/>

(T－Tw)=0.99(Tf－Tw) <br/>

式中Tf和Tw分别为流体主体和壁面的温度；T为温度边界层外边界处的温度。温度边界层厚度沿流动方向不断增厚。δt越薄则层内温度梯度越大。  <br/>

对流传热时，流体中的温度场分成两个区域：一是存在着温度梯度的温度边界层，其中热传导起一定作用；另一是温度梯度可以忽略的层外主流区，在此区内以对流传热为主，热传导的作用可予忽略。  <br/>

壁面上的温度边界层，可与流动边界层同时开始形成,也可先形成流动边界层,随后才开始形成温度边界层。两种边界层的厚度之比，与普朗特数Hr有关。当两种边界层同时开始形成时，两者的近似关系为： <br/>

δt/δ=1/∛Pr <br/>

式中δt和δ 分别为温度边界层和流动边界层的厚度。当Hr＝1时，两者的厚度相等。 <br/>

平壁上温度边界层的计算　温度边界层中经热传导所传递的热量为： <br/>

q=-λ ∂T/∂y|w <br/>

式中q为热量通量；λ 为流体的热导率，∂T/∂y为热流方向y的温度梯度；下标w指壁面处。联立牛顿冷却定律（见对流传热），就可得出传热分系数的计算式为： <br/>

q=-λ/(Tw-Tf)  ∂T/∂y|w <br/>

若能求得温度分布，得知壁面温度梯度值，即可算出传热分系数。 <br/>

对于平壁上边界层作层流流动时，可算出温度边界层厚度为： <br/>

δt=4.53x/(√Re ∛Pr) <br/>

式中 x为离平壁端点的距离；Re为雷诺数。此时的温度分布可近似表示为： <br/>

(T-Tw)/(Tf-Tw)=3y/2δt-0.5(y/δt)³ <br/>

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式中y 为离壁的垂直距离。平均传热分系数αm的计算式为： <br/>

(∝_m L)/λ=0.664√Re ∛Pr <br/>

式中L为平壁长度。
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